Het volgt niet heel eenvoudig uit de Maxwell relaties. Het valt wel te berekenen met behulp van deze relaties. Ik hoop dat je al bekend bent met het begrip Poynting vector, zoek deze anders even op op Wikipedia.
Poynting vector:
\( \overrightarrow{S} = \overrightarrow{E} \times \overrightarrow{H} = \frac{1}{\mu_0 c} Bigl[ \overrightarrow{E} \times (\overrightarrow{e_r} \times \overrightarrow{E}) Bigr] = \frac{1}{\mu_0 c} Bigl[ |\overrightarrow{E}|^2 \overrightarrow{e_r} - (\overrightarrow{e_r} \cdot \overrightarrow{E}) \overrightarrow{E} Bigr] \neq 0 \)
Hierbij is gebruik gemaakt van de formules die gelden voor het E-veld en B-veld van een bewegende puntlading. Deze zijn echter niet eenvoudig te berekenen, en ik zal het je dan ook niet voordoen hier, dan kun je beter een elektrodynamica boek er op na slaan. Als resultaat volgt echter dat zowel het E-veld als het B-veld loodrecht staat op de bewegingsrichting, dat het E-veld loodrecht staat op het B-veld en dat de grootten gekoppeld zijn middels de lichtsnelheid c:
\( | \overrightarrow{E} | = c | \overrightarrow{B} | \)
. Met deze gegevens en vectoridentiteiten kun je bovenstaande relatie zelf controleren.
Wanneer je dit verder uitwerkt kom je uiteindelijk bij de formule van Larmor uit die het totaal uitgezonden vermogen weergeeft en gegeven wordt door:
\( P = \frac{1}{4 \pi \epsilon_0} \frac{2 q^2 a^2}{3 c^3} \)
Waarbij q de lading van de desbetreffende puntlading is en a de versnelling.