Op basis van het schema van bovenstaande Kelvin-druppelaar vinden we:
\( I_1 = \mbox{C}_1 . \frac{\mbox{d} U_1}{\mbox{d} t} \, + \, \frac{U_1}{\mbox{R}_1} \)
,
\( I_2 = \mbox{C}_2 . \frac{\mbox{d} U_2}{\mbox{d} t} \, + \, \frac{U_2}{\mbox{R}_2} \)
.
Veronderstel verder dat er positieve constanten d
1 en d
2 zijn zodat:
\( I_1 = - \mbox{d}_1 \, . U_2 \)
,
\( I_2 = - \mbox{d}_2 \, . U_1 \)
.
(Deze veronderstelling gaat voorbij aan het feit dat bij zeer hoge spanningen de druppeltjes niet meer in de opvangbakjes komen.)
Dan hebben we:
\( - \mbox{d}_1 \, . U_2 = \mbox{C}_1 . \frac{\mbox{d} U_1}{\mbox{d} t} \, + \, \frac{U_1}{\mbox{R}_1} \)
,
\( - \mbox{d}_2 \, . U_1 = \mbox{C}_2 . \frac{\mbox{d} U_2}{\mbox{d} t} \, + \, \frac{U_2}{\mbox{R}_2} \)
.
Oftewel:
\( \mbox{C}_1 . \frac{\mbox{d} U_1}{\mbox{d} t} = - \mbox{d}_1 \, . U_2 \, - \, \frac{U_1}{\mbox{R}_1} \)
,
\( \mbox{C}_2 . \frac{\mbox{d} U_2}{\mbox{d} t} = - \mbox{d}_2 \, . U_1 \, - \, \frac{U_2}{\mbox{R}_2} \)
.
Nog wat goochelen met plussen en minnen levert:
\( \mbox{C}_1 . \frac{\mbox{d} U_1}{\mbox{d} t} = \mbox{d}_1 \, . (- U_2) \, - \, \frac{U_1}{\mbox{R}_1} \)
,
\( \mbox{C}_2 . \frac{\mbox{d} (- U_2)}{\mbox{d} t} = \mbox{d}_2 \, . U_1 \, - \, \frac{- U_2}{\mbox{R}_2} \)
.
Laat nu:
\( c = \mbox{C}_1 \)
,
\( c' = \mbox{C}_2 \)
,
\( \mbox{D} = \mbox{d}_2 \)
,
\( \mbox{D}' = \mbox{d}_1 \)
,
\( v = U_1 \)
,
\( v' = - U_2 \)
,
\( \mbox{l} = \frac{1}{\mbox{R}_1} \)
,
\( \mbox{l'} = \frac{1}{\mbox{R}_2} \)
.
Dan krijgen we:
\( c . \frac{\mbox{d} v}{\mbox{d} t} = \mbox{D}' \, . v' \, - \, \mbox{l} . v \)
,
\( c' . \frac{\mbox{d} v'}{\mbox{d} t} = \mbox{D} \, . v \, - \, \mbox{l}' . v' \)
.
En dit zijn precies Kelvin's vergelijkingen.