Wat d2-d1 is staat voor mij niet goed uitgelegd. Een schetsje zou helpen.

HansH schreef: ↑wo 15 apr 2026, 10:02 als het apparaatje een tijdsverschil delta_t meet mbt een gegeven afstand d (die je zelf kunt opmeten) dan meet hij toch feitelijk de lichtsnelheid c=d/delta_t ?

jadatis schreef: ↑wo 15 apr 2026, 10:56 Maar topicstarter heeft dat niet gedaan, maak ik op uit zijn beschrijving.

jadatis schreef: ↑wo 15 apr 2026, 10:56

Maar topicstarter heeft dat niet gedaan, maak ik op uit zijn beschrijving.

HansH schreef: ↑di 14 apr 2026, 22:11

jadatis schreef: ↑di 14 apr 2026, 18:22 Bij de meting door perspecsblokje gaat er op je plaatje ook een gedeelte door lucht.
De afstand van laserafstandsmeter tot blokje en afstand blokje tot reflectievlak.
Denk bijna 5 cm door lucht met vrijwel brekinfmsindex 1.

Dat een deel door lucht gaat kun je toch gewoon meenemen in de berekening?

jkien schreef: ↑za 27 dec 2025, 23:47 Hij zendt een laserpuls uit en hij meet de tijdsduur t tot de terugkeer van de reflectie ("time of flight", ToF).

De kleinste afstand die hij kan meten is 50 mm, en de meetnauwkeurigheid is 2 mm. Daaruit concludeer ik dat de pulsduur kleiner is dan 2∙0,050/c ≈ 300 picoseconde,
De methode berekent uiteindelijk dus niet echt de lichtsnelheid in perspex, maar wel de brekingsindex.

jkien schreef: ↑di 14 apr 2026, 22:56 Het is me niet duidelijk welke gebochelde weg je precies bedoelt. Misschien de bochels van de sinusvormige transversale golf? De fotonen volgen een rechte weg, geen bochels.

jadatis schreef: ↑di 14 apr 2026, 18:22 Maar kun je deze meter ook onder water gebruiken?
Dan kun je in een 50 of 25 meter zwembad een veel grotere afstand meten, wat een hogere nauwkeurigheid geeft.

jadatis schreef: ↑di 14 apr 2026, 18:22 Zou bewijzen dat mijn stelling , dat licht door optisch medium niet lanzamer gaat, maar een gebochelde weg aflegt, ontkrachten.

wnvl1 schreef: ↑di 14 apr 2026, 22:26 Je kan gerust ook alleen de tekst tussen de formules lezen. De wiskunde is best complex. Lastiger dan ART, maar wel leuk om naar te kijken en bij weg te dromen.

wnvl1 schreef: ↑di 14 apr 2026, 22:01 Waarom licht trager beweegt in een medium is redelijk goed begrepen. In QFT wordt de vertraging van licht in een materiaal niet geïnterpreteerd als een een gevolg van hun interactie met de geladen deeltjes in het medium. In vacuüm wordt de voortplanting van een foton beschreven door de vrije propagator
\[
D_0(k) = \frac{1}{k^2 + i\epsilon},
\]
wat leidt tot de dispersierelatie \( \omega = c |\mathbf{k}| \), zodat licht zich voortplant met de snelheid \( c \).

In een medium koppelt het elektromagnetisch veld echter aan de elektronen, wat leidt tot correcties op de propagator via de zogenaamde polarisatietensor \( \Pi_{\mu\nu}(k) \). De volledige, of gedresseerde, propagator krijgt dan de vorm
\[
D(k) = \frac{1}{k^2 - \Pi(k)}.
\]
Deze correctieterm \( \Pi(k) \) encodeert de effecten van processen waarbij een foton tijdelijk wordt geabsorbeerd en opnieuw uitgezonden door de materie, wat in Feynman-diagrammen overeenkomt met virtuele excitatieprocessen.

De fysische voortplanting van het licht wordt bepaald door de polen van de propagator, wat leidt tot de gemodificeerde dispersierelatie
\[
k^2 - \Pi(k) = 0,
\]
of equivalent
\[
\omega^2 = c^2 |\mathbf{k}|^2 + \Pi(\omega, \mathbf{k}).
\]
Hieruit volgt dat de relatie tussen frequentie en golfvector verandert, wat zich macroscopisch manifesteert als een brekingsindex \( n(\omega) \neq 1 \). Men kan dit schrijven als
\[
\omega = \frac{c}{n(\omega)} |\mathbf{k}|,
\]
waarbij
\[
n(\omega) = \sqrt{1 + \frac{\Pi(\omega)}{\omega^2}}.
\]

De waargenomen vertraging van licht in een medium komt dus voort uit deze gewijzigde dispersierelatie. Tussen interacties door beweegt het foton nog steeds met de snelheid \( c \), maar de collectieve interacties met het medium veroorzaken faseverschuivingen en veranderen de groepssnelheid van de golf. Met andere woorden, de vertraging is een emergent effect van de interactie tussen het elektromagnetisch veld en de materie.

jadatis schreef: ↑di 14 apr 2026, 18:22 Bij de meting door perspecsblokje gaat er op je plaatje ook een gedeelte door lucht.
De afstand van laserafstandsmeter tot blokje en afstand blokje tot reflectievlak.
Denk bijna 5 cm door lucht met vrijwel brekinfmsindex 1.