\( x' = \mbox{R} \cos(\omega t) + x\)
\( y' = \mbox{R} \sin(\omega t) + y\)
Als vector (verder p voor positie,
p voor pan) is de positie van de pan:
\( \vec{p}_p=\left| \begin{array}{c}x' \\ y' \end{array}\right|\)
en de snelheid v:
\( \vec{v}_p=\frac{d\vec{p}_p}{dt}=\left| \begin{array} {c} {-\mbox{R}\omega \sin(\omega t)} \\ {\mbox{R}\omega \cos(\omega t)}\end{array}\right|\)
Als je alleen met de dynamische wrijvingskracht te maken hebt (het ei glijdt voortdurend), grootte c
f , dan is alleen de richting van die snelheid van belang
\(\vec{F}_f=c_f.\frac{\vec{v}_p}{|\vec{v}_p|}=c_f.\hat{v}_p=c_f.\left| \begin{array}{c}{- \sin(\omega t)} \\ { \cos(\omega t) } \end{array}\right| \)
De versnelling van het ei a
e wordt dan
\(\vec{a}_e=\frac{\vec{F}_f}{m_e}\)
Twee keer integreren
\(\vec{v}_e=c_f.\hat{v}_p=\frac{c_f}{m_e.\omega^2}.\left| \begin{array}{c}{ \sin(\omega t)} \\ {- \cos(\omega t) } \end{array}\right|+\vec{v}_{0,e}.t+\vec{p}_{0,e}\)
De eerste term beschrijft een cirkelbeweging. De tweede een lineaire beweging die nul gemaakt kan worden door de begincondities (aanloop) goed te kiezen, en de laatste een statische verplaatsing.
Het is niet bijzonder rigoureus, voor de kracht moet bijvoorbeeld de richting van de verschilsnelheid tussen ei en pan genomen, dus dit gaat alleen op voor niet te grote bewegingen van het ei.
Maar dit is alleen bedoeld om aannemelijk te maken dat het ei niet 'de pan uitvliegt'.